anfing, der Nullpunkt der Scale unbekannt war: dieser konnte aber aus den weiteren Zahlen mit vollkommener Gewissheit ermittelt werden, wie sich ergiebt aus einer Vergleichung der beobachteten Zahlen und der aus dem Mittel n2,73 berechneten: B mithin x=5 und n2: = 2,73. Die Differenzen von Beobachtung und Berechnung dürfen im allgemeinen sehr genügend genannt werden; die Interferenzstreifen sind ja keine scharfbegränzte feine Linien, und 0,1 bei V, entspricht nur einem des Abstands zweier benachbarter Newton'schen Linien in der Luftschicht; die Zahlen 0,4 und 3,0 waren deshalb schwer zu bestimmen, weil hier die Interferenzlinien nicht einmal annähernd senkrecht, sondern vielmehr fast parallel zur Gränzlinie verliefen, was die Vergleichung natürlich sehr erschwert. Eine dickere Selenschicht gestattete die Vergleichung der im Voraus im Leptometer bestimmten und auf den die Schicht einschliefsenden Glasplatten notirten Luftlinien 24 bis 32 mit den correspondirenden Linien im Selen. Für mit war der Anfangspunkt der Scala gegeben und fand sich Auf die selbige Weise konnte no bestimmt werden; es fand sich n=2,787; für die weniger brechbaren Strahlen war aber diese Methode nicht brauchbar; bei der Parthie a und vollends bei der ohnehin nicht sehr lichtvollen Linie A war das zweimal reflectirte Licht zu schwach, um eine genaue Einstellung der Fraunhofer'schen Linien auf die Interferenzlinien zu gestatten. Um nun die Dispersion möglichst genau zu erforschen, wurde das oben gefundene = 2,730 als fehlerlos angenommen, und weiter jetzt aber im durchgelassenen Lichte beobachtet, wie grofs der Gangunterschied V= war für A, a, C, c, usw. an gewissen ng= 2 dn Stellen in der Schicht, für welche zugleich Va 2dnB beob achtet wurde. Die dicke oben besagte Selenschicht wurde dazu genau im Focus des Beobachtungsfernrohrs zwischen Objectiv und Ocularlinse eingeschaltet, senkrecht zur Axe Poggendorff's Annal. Bd. CXLIII. 28 des Fernrohrs, und zeigte wiederum für jede beliebige Lichtart dunkle Interferenzlinien, jetzt aber die Newton'schen Linien bei durchgehendem Lichte, an den Stellen wo 2 dn 2 +genau eine ganze Zahl war. Von den früher an der Gränzlinie der Schicht bestimmten V, ausgehend, könnte man so an jeder beliebigen Stelle innerhalb der Schicht, - ein zufällig eingeschlossenes Stäubchen oder Luftbläschen genügte dabei als einstweiliges Augenmerk für jede Fraunhofer'sche Linie, die in loco eingestellt wurde, V durch einfache Zählung und Abschätzung der Zehntel bestimmen. Es war an sieben Stellen der Schicht und desgleichen für a und C. So berechnet sich mittelst chung vollständig beigefügt worden; da die erhaltenen von einander unabhängigen n sich nie mehr als um 0,005 vom Mittelwerth entfernen, kann, wie ich glaube, der mögliche Fehler der Resultate nicht höher als auf 0,003 angeschlagen werden, immer in Bezug auf den angenommenen Werth Zudem ergaben zwei andere Reihen von Beobachtungen, bei denen V, 65 bis 80; also die Dicke der V × 0,00012580,008 bis 0,01mm war, Schicht d = Vλ 2n = n = 2,654 2,692 2,730 2,786 2,653 2,690 2,730 2,787. = = In der Gegend der Fraunhofer'schen Linie c=8 von der Willigen könnte nur im reflectirten Lichte bis V 40 beobachtet werden; es war n. 2,857 ungefähr, während für D, woselbst nur 14 bis 15 Interferenzlinien erkannt werden könnten, n, am besten 2,98 gestellt wird; endlich für 2=0,569 fand sich n = 3,06; diese Beobachtung war aber sehr schwierig und deshalb sehr ungewifs. = Damit nun die gefundene Dispersion des Selens bequem verglichen werden könne mit derjenigen des Wassers, des n, im Kalkspath und des Schwefelkoblenstoffs, mögen hier die Werthe n. - NA, NË — Na, no NB, ND nc bei den genannten Stoffen folgen, jedoch durch Multiplicirung mit den dazu geeigneten Zahlen, so reducirt, dafs non immer gerade 100 beträgt, dann findet man: Schon beim Uebergang von Wasser auf Spath und Schwefelkohlenstoff sieht man beim ersten Anblick, dass die Dispersion relativ immer stärker wird nach der Seite der kleineren 2 hin; beim Selen aber ist diefs sehr auffallend: während beim Schwefel n,· no und no na nur wenig verschieden sind, findet man beim Selen "n-nc, =1,46. Eben diese starke Zunahme in der Dispersion eröffnet die Aussicht, dafs es die Mühe lohnen wird zu prüfen, ob die gefundenen Werthe sich den bekanntesten Functionen F(2)n anbequemen; zwar stehen hier nur drei Decimale zur Verfügung, aber es ist beim Selen — n = 0,327, beim Wasser == 0,00398, so dafs unsere dreistelligen Zahlen für diesen Zweck einer fünfstelligen Reihe beim Wasser fast gleich kommen. Es berechnet sich aber mittelst n A = 2,7333, log (— B) = 9,3891, log C= 9,0601. (I) berechnet sich n,3,440, 2, = 0,5558. (II) Es werden jetzt die von der Beobachtung gegebenen n mit den nach I und II berechneten, nebst den betreffenden Wellenlängen ausgedrückt in Tausendstelmillimeter, zusammengestellt. Die Uebereinstimmung von (I) mit der Beobachtung ist sehr genügend; nur bei n. ist die Abweichung etwas zu grofs, aber in dieser Gegend war, wie oben gesagt, die Beobachtung schon schwierig; merkwürdigerweise erhält aber hier die Cauchy'sche Constante A einen Werth 2,733, der nur wenig von n, abweicht. Bei allen übrigen Substanzen dagegen, die bis jetzt der Berechnung unterzogen wurden, könnte A als ein Minimalwerth angemerkt werden. von n für 2 dann war aber auch immer B positiv, während hier der entgegengesetzte Fall eintritt. dann n im Minimum 2,603 für 20,969. = So wird Die Christoffel'sche Formel schliefst sich der Beob |